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方程式

方程式を代数的に取り扱うという立場においては線型微分方程式は最も基本的な対象となる。重要な数学的概念の導入・発展をもたらした関数方程式に、熱方程式や超幾何関数の微分方程式、可積分系に対するKdV方程式・KZ方程式が挙げられる。微分方程式や差分方程式の解は、一般解と特異解とに分類されることがある。

ブロッホ方程式

{S_{y}}{T_{2}}}\end{aligned}}} で記述される。これらをブロッホ方程式という。γ は核磁気モーメント、T1 は縦緩和時間、T2 は横緩和時間である。ブロッホ方程式は共鳴波長光に応答する原子の2準位系、光子の偏光状態、磁場に応答するスピン1/2の系等の一般的な量子力学における2状態系の記述に用いられる。

スターリング方程式

膠質浸透圧 π i {\displaystyle \pi _{i}} は間質の膠質浸透圧 L p {\displaystyle L_{p}} は膜の透水性(SI 単位で m2·s·kg−1, equivalent to m·s−1·mmHg−1) S {\displaystyle S} はろ過するための表面積

ランジュバン方程式

方程式が成り立つ。しばしばランジュバン方程式を解くことなく、多くの興味深い帰結が揺動散逸定理によって得られる。解が必要とされるならば、これを解くための標準的な方法はフォッカー・プランク方程式を用いることである。これは、時間依存の確率密度により満足される決定論的方程式を与える。また、数値

ローターン方程式

直交化された基底の場合、重なり行列 S {\displaystyle {\boldsymbol {S}}} は恒等行列となる。ハートリー–フォック方程式が微分方程式であるのに対し、ローターン–ホール方程式は連立方程式であるため、より簡便に計算機を使って解くことができる。フォック行列 F {\displaystyle

ダフィング方程式

は周期駆動力の周波数を制御する。一般に、ダフィング方程式の厳密な記号解が得られるとは限らない。しかし、以下のような多くの近似手法が利用できる：フーリエ級数展開は、任意の正確さでの方程式の運動を与える。ダフィング項と呼ばれる x 3 {\displaystyle x^{3}}

ヘルムホルツ方程式

ヘルムホルツ方程式（ヘルムホルツほうていしき、英: Helmholtz equation）は、ヘルマン・フォン・ヘルムホルツの名にちなむ方程式で、 ( ∇ 2 + k 2 ) A = 0 {\displaystyle (\nabla ^{2}+k^{2})A=0} という楕円型の偏微分方程式である。

ポアソン方程式

ポアソン方程式（ポアソンほうていしき、英: Poisson's equation）は、2階の楕円型偏微分方程式。方程式の名はフランスの数学者・物理学者シメオン・ドニ・ポアソンに因む。 f =f (x1,…,xn)を既知の関数とし、u=u (x1,…,xn)を未知関数としたときに、次の形で与えられる

ローレンツ方程式

ローレンツ方程式（ローレンツほうていしき）とは、数学者・気象学者であるエドワード・ローレンツ（Edward Lorenz）が最初に研究した非線型常微分方程式である。特定のパラメータ値と初期条件に対してカオス的な解を持つことで注目されている。特に、ローレンツ方程式のカオス解の集合はローレンツ

ディラック方程式

}} を満たす。 η μ ν = d i a g ( + 1 , − 1 , − 1 , − 1 ) {\displaystyle \eta _{\mu \nu }=\mathrm {diag} (+1,-1,-1,-1)} はミンコフスキー空間の計量テンソルである。ディラック方程式は3次元的に書けば

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コネ: 指利益关系

manjuhuwanqing commented

劇物: 毒物

Lee commented

劇物: 毒物

Lee commented

話題作: 爆款

Lee commented

どうりでずっとギルドにいるわけだ。: 「どうりで」：表示“怪不得”或“难怪”，用于表达对某个现象或结果的理解或感叹，常带有恍然大悟的语气。

yuhui liao commented

溢れる: 有很多