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拡散方程式

拡散方程式（かくさんほうていしき、英語: diffusion equation）は拡散が生じている物質あるいは物理量（本稿では拡散物質と記述）の密度のゆらぎを記述する偏微分方程式である。集団遺伝学における対立遺伝子の拡散のように、拡散と同様の振る舞いをする現象を記述するのにも用いられる。

方程式

方程式を代数的に取り扱うという立場においては線型微分方程式は最も基本的な対象となる。重要な数学的概念の導入・発展をもたらした関数方程式に、熱方程式や超幾何関数の微分方程式、可積分系に対するKdV方程式・KZ方程式が挙げられる。微分方程式や差分方程式の解は、一般解と特異解とに分類されることがある。

移流拡散方程式

移流拡散方程式とは、移流方程式と拡散方程式が組み合わされた、それらよりも一般的な流れを表す2階線型偏微分方程式である。物理量φ(t , x )が、速度c で流れ、かつ拡散係数D で拡散する場合の移流拡散方程式は次の式で表される： ∂ ϕ ∂ t + ∇ ⋅ ( c ϕ ) = ∇ ⋅ ( D ∇ ϕ

中性子拡散方程式

E} に変化するマクロ断面積。マクロ核分裂断面積 Σ f ( r , E ) {\displaystyle \Sigma _{f}(\mathbf {r} ,E)} エネルギー E {\displaystyle E} を持つ中性子が核分裂を起こすマクロ断面積。実効増倍率実効増倍率 k eff

ブロッホ方程式

{S_{y}}{T_{2}}}\end{aligned}}} で記述される。これらをブロッホ方程式という。γ は核磁気モーメント、T1 は縦緩和時間、T2 は横緩和時間である。ブロッホ方程式は共鳴波長光に応答する原子の2準位系、光子の偏光状態、磁場に応答するスピン1/2の系等の一般的な量子力学における2状態系の記述に用いられる。

ランジュバン方程式

方程式が成り立つ。しばしばランジュバン方程式を解くことなく、多くの興味深い帰結が揺動散逸定理によって得られる。解が必要とされるならば、これを解くための標準的な方法はフォッカー・プランク方程式を用いることである。これは、時間依存の確率密度により満足される決定論的方程式を与える。また、数値

プロカ方程式

}-\partial _{\nu }A_{\mu }} （Aνが電磁場の場合は電磁場テンソル）である。このラグランジアン密度はベクトル場の質量項が存在するためにゲージ不変性を破っている。上記のラグランジアン密度をオイラー＝ラグランジュ方程式 ∂ μ ( ∂ L ∂ ( ∂ μ A ν ) ) − ∂ L ∂ A ν

アーベル方程式

数学において、ニールス・アーベルの名にちなむアーベル方程式（アーベルほうていしき、英: Abel equation）とは、 f ( h ( x ) ) = h ( x + 1 ) {\displaystyle f(h(x))=h(x+1)\,\!} あるいは α ( f ( x ) ) = α ( x

ローターン方程式

直交化された基底の場合、重なり行列 S {\displaystyle {\boldsymbol {S}}} は恒等行列となる。ハートリー–フォック方程式が微分方程式であるのに対し、ローターン–ホール方程式は連立方程式であるため、より簡便に計算機を使って解くことができる。フォック行列 F {\displaystyle

スターリング方程式

膠質浸透圧 π i {\displaystyle \pi _{i}} は間質の膠質浸透圧 L p {\displaystyle L_{p}} は膜の透水性(SI 単位で m2·s·kg−1, equivalent to m·s−1·mmHg−1) S {\displaystyle S} はろ過するための表面積

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劇物: 毒物

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劇物: 毒物

Lee commented

話題作: 爆款

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どうりでずっとギルドにいるわけだ。: 「どうりで」：表示“怪不得”或“难怪”，用于表达对某个现象或结果的理解或感叹，常带有恍然大悟的语气。

yuhui liao commented

溢れる: 有很多

Lee commented

かと思ったら/かと思うと: 主语必须是别人